Secciones cerradas unicelulares

El flujo de tensiones tangenciales viene dado por la expresión

$\displaystyle q_V\left(x,s\right)=q_V\left(x,0\right)+q_{V_{A}}\left(x,s\right)$

(9.24)

siendo $q_{V_{A}}\left(x,s\right)$ el flujo en s si la sección estuviera abierta en (la elección del origen de coordenada s es arbitraria)

$\displaystyle q_{V_{A}}\left(x,s\right) = -\displaystyle\frac{V_y\left(x\right)... ...z\left(x\right) I_z-V_y\left(x\right) I_{yz}}{I_yI_z-I^2_{yz}}Q_y\left(s\right)$

(9.25)

El cálculo de $q_{V_{A}}\left(x,s\right)$ es directo, como se indicó anteriormente. Para determinar $q_V\left(x,0\right)$ se puede demostrar que la expresión es

$\displaystyle q_V\left(x,0\right)=\displaystyle\frac{-\displaystyle\int_0^S \di... ...(x,s\right)}{t\left(s\right)}\text{d}s}{\displaystyle\frac{S}{t\left(0\right)}}$

(9.26)

En la Figura 9.9 se muestra una barra de sección transversal cerrada, unicelular. De la expresión (9.26) se deduce que para calcular la distribución de tensiones tangenciales estáticamente equivalentes a los esfuerzos cortantes que actúan en una sección cerrada de pared delgada, hay que definir en primer lugar el origen de coordenada curvilínea s y suponer que el perfil está abierto en dicho origen. Después se calcula $q_{V_{A}}\left(x,s\right)$ aplicando la ecuación (9.25) y finalmente, tras deducir $q_V\left(x,0\right)$ usando la ecuación (9.26), se puede determinar el flujo de tensiones $q_V\left(x,s\right)$ utilizando la expresión (9.24).

**Figura 9.9:** Barra prismática de sección transversal cerrada, unicelular